因?yàn)榉磦鬟f函數(shù)隨著塑性應(yīng)變的變化很復(fù)雜，所以研究過程中采用第二維度運(yùn)算法提取出一個影響因子，且它的變化與反傳遞函數(shù)的變化同步。在頻率范圍2.0~4.0MHz內(nèi)得到了反傳遞函數(shù)的強(qiáng)度，并且當(dāng)間隔為0.125MHz時得到了17維的空間列向量T(ω)。選擇頻率范圍在2.0~4.0MHz之間，是因?yàn)榉磦鬟f函數(shù)主要在該頻率區(qū)間內(nèi)發(fā)生顯著變化。

圖11-20是拉伸實(shí)驗(yàn)前后試樣的準(zhǔn)三維視圖。觀察發(fā)現(xiàn)，在拉伸實(shí)驗(yàn)前，從頂面上可以觀察到沿軋制方向上的帶狀β相(白色)和從側(cè)面上可以觀察到沿軋制方向上的帶狀β相(黑色)，表明了在試樣中存在著軋制組織。圖11-20b、c分別是試樣在平行和垂直于軋制方向上，拉伸到塑性應(yīng)變大約50%時的微觀組織。微觀組織隨著拉伸發(fā)生了明顯變化。當(dāng)試樣被沿平行于軋制方向拉伸時(見圖11-20b)，晶粒主要在拉伸方向上被拉長，當(dāng)試樣被沿垂直于軋制方向拉伸時(見圖11-20c)，晶粒在拉伸方向上和軋制方向都有擴(kuò)展。這此微觀組織的不同，導(dǎo)致超聲波回波波形的改變。

圖11-21是試樣底面一，二次回波的頻譜和反傳遞函數(shù)。超聲波回波是在剪切波偏振方向平行于軋制方向時，在0%的塑性應(yīng)變狀態(tài)下的試樣中獲得的。

實(shí)驗(yàn)過程中，通過測量拉伸實(shí)驗(yàn)前后的標(biāo)距長度得到試樣在拉伸方向上的塑性應(yīng)變，而垂直于拉伸方向上的塑性應(yīng)變則是通過平行于拉伸方向上的塑性應(yīng)變乘以泊松比得到。因?yàn)閷?shí)驗(yàn)中的塑性變形是剪切變形，且在變形過程中并沒有發(fā)生體積改變，所以實(shí)驗(yàn)中泊松比的取值為0.5。圖11-22是對應(yīng)表11-3中四種組合方式進(jìn)行拉伸實(shí)驗(yàn)時，在2.0~4.0MHz的頻率范圍內(nèi)得到的不同塑性應(yīng)變狀態(tài)下的反傳遞函數(shù)。分析認(rèn)為：當(dāng)拉伸方向平行于軋制方向時，在2.0~4.0MHz的頻率范圍內(nèi)，隨著塑性應(yīng)變的增加反傳遞函數(shù)呈現(xiàn)出下降趨勢。

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